RELATIVIDADE DENTRO DE UM SISTEMA QUÂNTICO DE CAMPOS DE GRACELI

RELATIVIDADE QUÂNTICA DIMENSIONAL DE CAMPOS DE GRACELI.

MECÂNICA GRACELI GENERALIZADA - QUÂNTICA TENSORIAL DIMENSIONAL RELATIVISTA DE CAMPOS.

MECÃNICA GRACELI GERAL - QTDRC.

$equação Graceli dimensional relativista tensorial quântica de campos$

$\psi ^{*}$

$[$ $\psi ^{*}$ $\psi ^{*}$ $G_{\mu \nu }\$ $T_{\mu \nu }$ G $T^{\nu }{}_{\alpha }$ $-i\hbar {\frac {\partial }{\partial x_{n}}}$ $.$ = $\left|\psi ({\vec {r}},t)\right\rangle$ /

$G_{\mu \nu }\$ $T_{\mu \nu }$ G $T^{\nu }{}_{\alpha }$

$\psi ^{*}$

//////

[

$\psi ^{*}$

$TeoriaInteraçãomediadorMagnitude relativaComportamentoFaixaCromodinâmicaForça nuclear forteGlúon10411/r71,4 × 10-15 mEletrodinâmicaForça eletromagnéticaFóton10391/r2infinitoFlavordinâmicaForça nuclear fracaBósons W e Z10291/r5 até 1/r710-18 mGeometrodinâmicaForça gravitacionalgráviton101/r2infinito$

$G* = OPERADOR DE DIMENSÕES DE GRACELI.$

DIMENSÕES DE GRACELI SÃO TODA FORMA DE TENSORES, ESTRUTURAS, ENERGIAS, ACOPLAMENTOS, , INTERAÇÕES E CAMPOS, DISTRIBUIÇÕES ELETRÔNICAS, ESTADOS FÍSICOS, ESTADOS QUÂNTICOS, ESTADOS FÍSICOS DE ENERGIAS DE GRACELI, E OUTROS.

/

/ $\psi ^{*}$ [ $\psi ^{*}$

MECÂNICA GRACELI GENERALIZADA - QUÂNTICA TENSORIAL DIMENSIONAL RELATIVISTA DE INTERAÇÕES DE CAMPOS. EM ;

MECÂNICA GRACELI REPRESENTADA POR TRANSFORMADA.

dd = dd [G] = DERIVADA DE DIMENSÕES DE GRACELI.

- [ $.$ $\psi$ $\lambda$ ω ${\mathcal {T}}$ $\psi$

G { f [dd]} ´[d] $\hbar$ $\psi$ $f [d] [G*$ $\hbar$ $\psi$ $] dd [G]$

$MECÂNICA RELATIVISTA GRACELI QUÂNTICA EM CAMPOS.$

Na relatividade geral, o deslocamento do periélio σ, expresso em radianos por revolução, é dado aproximadamente por:[85]

\sigma ={\frac {24\pi ^{3}L^{2}}{T^{2}c^{2}(1-e^{2})}}\ ,

$\psi ^{*}$ $\hbar$

\psi

$]$

onde

$L$ é o semieixo maior
$T$ é o período orbital
$c$ é a velocidade da luz
$e$ é a excentricidade orbital

R_{\mu \nu }-{\textstyle 1 \over 2}R\,g_{\mu \nu }+\Lambda \ g_{\mu \nu }={\frac {8\pi G}{c^{4}}}\,T_{\mu \nu }

$\psi ^{*}$ $\hbar$

\psi

$]$

G_{\mu \nu }+\Lambda g_{\mu \nu }=8\pi {G \over c^{4}}T_{\mu \nu }

$\psi ^{*}$ $\hbar$

\psi

$]$

G_{\mu \nu }=R_{\mu \nu }-{g_{\mu \nu }R \over 2}

$\psi ^{*}$ $\hbar$

\psi

$]$

R_{\mu \nu }-{g_{\mu \nu }R \over 2}+\Lambda g_{\mu \nu }=8\pi {G \over c^{4}}T_{\mu \nu }

$\psi ^{*}$ $\hbar$

\psi

$]$

\kappa =16\cdot G\pi c^{-2}\rho \

$\psi ^{*}$ $\hbar$

\psi

$]$

\Delta R=GM/(3c^{2})

$\psi ^{*}$ $\hbar$

\psi

$]$

T_{ab}=\,-{\frac {1}{\mu _{0}}}(F_{a}{}^{s}F_{sb}+{1 \over 4}F_{st}F^{st}g_{ab})

$\psi ^{*}$ $\hbar$

\psi

$]$

R_{ab}-{1 \over 2}Rg_{ab}={\frac {8\pi G}{c^{4}\mu _{0}}}(\,F_{a}{}^{s}F_{sb}+{1 \over 4}F_{st}F^{st}g_{ab})\

$\psi ^{*}$ $\hbar$

\psi

$]$

E=m\cdot c^{2}

, $\psi ^{*}$ $\hbar$

\psi

$]$

E=\gamma mc^{2}

, onde

\gamma ={\frac {1}{\sqrt {1-\left({\frac {v}{c}}\right)^{2}}}}

$\psi ^{*}$ $\hbar$

\psi

$]$

\gamma =\left(1-\left({\frac {v}{c}}\right)^{2}\right)^{-{\frac {1}{2}}}\approx 1-\left(-{\frac {1}{2}}\left({\frac {v}{c}}\right)^{2}\right)+O\left(\left({\frac {v}{c}}\right)^{4}\right)\Rightarrow \gamma mc^{2}\approx mc^{2}+{\frac {mv^{2}}{2}}

$\psi ^{*}$ $\hbar$

\psi

$]$

ds^{2}=dx_{1}^{2}+dx_{2}^{2}+dx_{3}^{2}

$\psi ^{*}$ $\hbar$

\psi

$]$

ds^{2}=dx_{1}^{2}+dx_{2}^{2}+dx_{3}^{2}-c^{2}dt^{2}

$\psi ^{*}$ $\hbar$

\psi

$]$

dx_{1}^{2}+dx_{2}^{2}+dx_{3}^{2}=0

$\psi ^{*}$ $\hbar$

\psi

$]$

ds^{2}=dx_{1}^{2}+dx_{2}^{2}-c^{2}dt^{2}

$\psi ^{*}$ $\hbar$

\psi

$]$

ds^{2}=0=dx_{1}^{2}+dx_{2}^{2}-c^{2}dt^{2}

$\psi ^{*}$ $\hbar$

\psi

$]$

dx_{1}^{2}+dx_{2}^{2}=c^{2}dt^{2}

$\psi ^{*}$ $\hbar$

\psi

$]$

ds^{2}=0=dx_{1}^{2}+dx_{2}^{2}+dx_{3}^{2}-c^{2}dt^{2}

$\psi ^{*}$ $\hbar$

\psi

$]$

dx_{1}^{2}+dx_{2}^{2}+dx_{3}^{2}=c^{2}dt^{2}

$\psi ^{*}$ $\hbar$

\psi

$]$

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